10 LIBRI IN CINESE ASSOCIATI CON «蜗量»
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蜗量 nella seguente selezione bibliografica. Libri associati con
蜗量 e piccoli estratti per contestualizzare il loro uso nella letteratura.
而( Ma )卜 5 时,可压缩流体湍流则应采用全系综平均关系式,并对密度速度相关量作专门的封闭式。 2 · 6 润量的输运和湍流有旋性是流体运动的重要特性,涡量是有旋性的特征量,尤其是当祸量集中在有限封闭体或管状体中时,流体强烈旋转,这种集中的 ...
两个方程式相比较可见 B 全 n3 , v 全 a 。这就表明在粘性流动中涡量像一个温度场中的热量·由温度高的地方向温度低的地方传播和扩散一样,也会由涡量高的地方向涡量低的地方传播和扩散。涡量的扩散还可用以下的例子来说明:设,轴处有一点涡,强度 ...
根据涡通量沿涡管保持不变的性质可以推论:涡管在流体中不能产生也不能消失。它只能起止于液体的自由表面或容器的边壁,或自成闭合环,称为涡环,如 5.14 所示。 ... 应当指出,速度环量 T 与涡量 Q 在判别液流是否为有旋时,描述的范围是不同的。涡量( ...
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计算流体动力学分析/: CFD软件原理与应用 - 第 66 页
涡量-速度法与前面介绍的涡量-流函数法是两种典型的非原始变量法。祸量-流函数法不直接求解原始变量 u 、 V 、 W 和 p ,而是求解旋度砂和流函数化。涡量-速度法不直接求解流场的原始变量 p ,而是求解旋度砂和速度材飞 v 、 W 。这两种方法的本质、 ...
V X ( X 0) = (O · V ) + ( V · Q)u - (u · V )0 - (V ·)对涡量 D 取散度, V·O=V·(VXu)=0(1-116)为涡量的连续方程,可见涡量的连续方程与流速的连续方程具有完全相同的形式。于是对不可压缩流体,上式为: VX ( uXO ) = ( D · V 汕一( u · V ) O 式( 1 - 115 )可写 ...
图 10.18 至图 10.22 为环型叶栅内不同攻角情况下扩压叶片后的涡量和流线分布图,从图中可以看出:随着攻角的增大,流场内涡量越来越大,对涡的影响区域也越来越大,流线越来越弯曲,流动分离现象也越来越明显,也就是说,流动更加趋于无序。
椭圆型偏微分方程弯曲 166 微分 13 微分算子 138 , 139 位移 4 位移场 160 温度 57 温度方程 128 稳定性 1 1 1 涡 4 . 79 涡量方程 79 · 89 无量纲方程 11 1 无量纲数 109 , 1 1l 无旋流动 88 , 89 物质粒子 8 , 10 物质系统 6 希尔伯特空间 20 1 弦 1 96 ...
aV V2 – -器 + (等) + 。 xv - 1 + 岩·叶(4-19)当流体无粘性时,应力张量 P =一 p1 ,上式变为 aV V2 一 r -早-器 + 寸(等) + oxv —广法叶(4-20)其中, 0 = VXV 就是在 1.7 节已定义过的流场涡量.现对所考察的无粘性流体运动作两个假定: ( 1 )作用在流体上的 ...
意" ' ;售忤訥食 V 齬"天尸丑與垂【軸闢加 H `一一 ˊˋ 量 I 巨帽`宴‵ ′卜吾〝~甜「巨′〉巨:霹縮骨〝〝;「一熏 l 一一一一一; .... 崗誌潮白洪口王-一'軸遑韞暱跚瞄 ˋ `』—〉妻堯且工專幹巠眭渦量」}辯壽`註雪喜(揉臨"甲三副一享剛哮* '言"唐一輯鯤〝:噫* H ...
張玉書, 96 Hefte. Je 8 Hefte zwischen Holzdeckeln ZALT, Bibliothek Arthur von Rosthorn ZALT, 1711
... 是多值函数,所以点涡产生的流动是 JC 点涡的平面流场流线和等势线示于图 5.7 。 arctg 有环量的二维无旋流动。图 5.7 线涡的平面流线和等势线( 5 )角域流动最后考察复势为幂函数的流型: W = A 之” (5.48)其中 A 是实数, 1 是正实数。用极坐标表示 ...